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普遍認為晶界能量在晶核變形和長大過程中的作用不大。援引的依據(jù)是大口徑厚壁管變形晶格畸變的體積能量比表面能量大得多。但其他文獻中的數(shù)據(jù)證實并非總是如此，并且認為：

1)再結(jié)晶晶核形成機理接近多邊化；在變形程度比較小時，晶核出現(xiàn)在晶粒的周邊畸變最大的部分。多邊化不會促進反而會阻礙再結(jié)晶這一事實證明，晶核形成機理并非純屬多邊化。關(guān)于高度變形后的再結(jié)晶機理，沒有任何明確的概念�？磥�，再結(jié)晶晶核在此種情況下是由位錯體積密度最小的晶格區(qū)域組成的。

2)精確測定再結(jié)晶晶格各項參數(shù)，未能肯定同變形基體的晶格相比存在何種差別。

3)晶核的晶界能量對再結(jié)晶最初階段的晶核發(fā)展具有控制作用。

論述大口徑厚壁管各階段再結(jié)晶過程的發(fā)展的文獻數(shù)量極其有限。P.施瓦布和W．萊奧的文章是眾所皆知的，文章論述了鉻鎳鋼中的再結(jié)晶的電子顯微鏡研究。文章作者指出，在一般的試樣中僅出現(xiàn)再結(jié)晶，而用電子顯微鏡直接觀測經(jīng)過退火的薄片時，則發(fā)現(xiàn)在再結(jié)晶晶粒出現(xiàn)之前形成多邊形。作者據(jù)此得出結(jié)論：一切大口徑厚壁管和合金沒有一致的再結(jié)晶機理，而是依據(jù)先前的變形條件和其他因素存在著多種再結(jié)晶過程。

H．C.阿爾費羅娃和A．A.巴拉諾夫等人，指出了再結(jié)晶過程對鋼管母體大口徑厚壁管、鑄造均質(zhì)焊縫的組織以及性能在變形后灼變化的影響，并試圖用取得的數(shù)據(jù)來解釋再結(jié)晶的基本原理。

確定焊縫和母體大口徑厚壁管再結(jié)晶的溫度范圍，對于制訂電焊變形管的熱處理制度相當重要。通過觀察顯微組織、測定機械性能和部分地應用X射線檢驗組織等方法，確定了再結(jié)晶溫度范圍。用X射線檢驗組織的方法測定再結(jié)晶的開始情況并不完善，因為按X射線底片上首先出現(xiàn)的氣孔記錄下的再結(jié)晶開始溫度，比用1500倍光學顯微鏡觀察顯微組織測定的溫度高出100～150℃。這同大口徑厚壁管X射線檢驗方法的分辨能力低有關(guān)。因此X射線組織分析僅用于精確測定再結(jié)晶的終止溫度。

曾通過計算再結(jié)晶晶粒所占面積與所研究的基體總面積之比的方法確定了再結(jié)晶速度。利用刻度網(wǎng)在放大600倍條件下對30個視場上的每一個點進行了測定。

測定了變形程度為20、40和65%的溫變形和冷變形的再結(jié)晶溫度范圍。保溫時間為10秒、5分和1小時。在所有情況下都是在空氣中冷卻。分析取得的數(shù)據(jù)可以找出影響再結(jié)晶過程的主要因素：變形程度、變形溫度、保溫時間和大口徑厚壁管變形前的狀態(tài)。

研究結(jié)果表明，變形程度增高通常會降低再結(jié)晶的開始溫度；在變形程度由20%增大到65%時，再結(jié)晶溫度范圍幾乎縮小一半。變形溫度提高到250℃會使再結(jié)晶開始溫度向高溫側(cè)偏移20—75℃。冷變形大口徑厚壁管和溫變形大口徑厚壁管再結(jié)晶終止溫度實際上是一致的。

在變形程度不大時，清楚地表現(xiàn)出溫變形大口徑厚壁管和冷變形大口徑厚壁管再結(jié)晶開始溫度的差別；在變形程度大時，表明再結(jié)晶體積與加熱溫度依賴關(guān)系的動態(tài)曲線相接返。值得提出的是冷變形大口徑厚壁管的再結(jié)晶范圍比較寬，再結(jié)晶終止溫度的差別不大。溫軋大口徑厚壁管的再結(jié)晶開始較晚，但進行速度較快，這樣在接近再結(jié)晶終止溫度時，預變形制度引起的組織差別被消除。

同只加熱不保溫相比較，增加保溫時間會使再結(jié)晶開始溫度下降100～150℃。不管溫度、變形程度和退火時保溫時間如何，同母體大口徑厚壁管相比，焊縫再結(jié)晶起點在一切情況下均高：在單相均質(zhì)焊縫再結(jié)晶時高25～50~100。在雙相焊縫時高75～100℃。焊縫再結(jié)晶終止溫度也比母體大口徑厚壁管相應高25～75℃。

在變形程度小時，再結(jié)晶終止?jié)穸群途奂�再結(jié)晶開始溫度相接近，為1025 ~1050℃；在變形程度高時，晶粒開始急劇長大的溫度大大高于再結(jié)晶終止溫度，亦在1025～1050℃范圍之間（即比再結(jié)晶終止溫度高100 - 150℃）。在溫軋大口徑厚壁管中，焊縫和母體大口徑厚壁管的組織就再結(jié)晶終止時晶粒大小而論實際上是相同的。而在冷軋焊縫中，晶粒要小得多。在聚集再結(jié)晶時，晶粒的晶界能量起很大作用。晶格畸變基本上被初生再結(jié)晶所消除。